Значение слова резонансы
резонансыРезонансы Резонанс (резонон) — элементарная частица, представляющая собой возбуждённое состояние адрона. Большинство известных частиц являются резонансами.
резонансырезонансные частицы - неустойчивые элементарные частицы адроны, характеризующиеся крайне малым временем жизни, порядка 10резон[']а[/']нсы22-10резон[']а[/']нсы24 с, в отличие от мезонов и гиперонов, характерное время жизни которых 10резон[']а[/']нсы6-10резон[']а[/']нсы10 с.
резонансырезонансные частицы - неустойчивые элементарные частицы адроны, характеризующиеся крайне малым временем жизни, порядка 10~22-10~24 с, в отличие от мезонов и гиперонов, характерное время жизни которых 10~6-10~10 с.
резонансы(резонансные частицы) , адроны, которые могут распадаться за счет сильного взаимодействия и поэтому имеют крайне малое время жизни - порядка 10-22 - 10-24 с.
резонансырезонансные частицы, короткоживущие возбуждённые состояния сильно взаимодействующих элементарных частиц (адронов). В отличие от др. нестабильных частиц, Р. распадаются в основном за счёт сильных взаимодействий . Поэтому их времена жизни лежат в интервале 10-22 - 10-24 сек ,что по порядку величины совпадает с характерным ядерным временем tяд R яд/ с ' 10-23 сек , где с - скорость света в вакууме, R яд - характерный радиус сильных (ядерных) взаимодействий, примерно равный комптоновской длине волны p-мезона, R яд ~ '1,4×10-13 см (- постоянная Планка, m p - масса p-мезона). В зависимости полных эффективных поперечных сечений рассеяния s от энергии Е Р. часто проявляются в виде колоколообразного (т. н. брейт-вигнеровского) максимума: (
1) (форма которого совпадает, например, с зависимостью квадрата амплитуды колебаний от частоты w в механической системе при изменении w в окрестности резонансной частоты). Энергия Е, соответствующая максимуму сечения s s0 , сопоставляется с массой Р. М (по формуле относительности теории М E 0/ c 2 . В физике элементарных частиц массу принято выражать в энергетических единицах, т. е. считать с 1; тогда М E
0) . Величина Г является полной шириной максимума в энергетической шкале. Первый Р. был открыт в начале 50-х гг. Э. Ферми с сотрудниками при изучении процесса взаимодействия p+мезонов с протонами на протонном циклотроне в Чикаго (США). Этот Р. -D3,3 в современных обозначениях (первая цифра индекса у символа Р. означает удвоенный изотопический спин I частицы, вторая - её удвоенный спин J ) - можно представлять себе как возбуждённое состояние нуклона (N), в которое последний переходит, поглотив p-мезон (пион). Собственная масса Р. D3,3, равная полной энергии системы N + p в системе центра инерции (с. ц. и. ) этих частиц, М (1233 |
3) Мэв , а время жизни t 5,7×10-24 сек. Величина, обратная t, определяет вероятность распада частицы. Вместо времени жизни в физике Р. чаще используют полную энергетическую ширину G, которая связана с t соотношением t , (вытекающим из неопределённостей соотношения для энергии и времени). Р. D3,3 имеет полную ширину Г (116 |
6) Мэв , спин J 3/2 и изотопический спин I 3/
2. В квантовомеханической амплитуде T 3,3( E )pN-pacceяния в состоянии с I J 3/2 этот Р. проявляется в виде т. н. брейт-вигнеровского вклада ,(
2) квадрат модуля которого пропорционален выражению (
1). Здесь Е - полная энергия системы pN в с. ц. и. Распадается D3,3 только на p-мезон и нуклон. Т. о., реакции образования и распада D3,3 взаимно-обратны: p + N Û D3,
3. Р., обладающие этим свойством, называются упругими. Р., которые могут распадаться двумя и более способами (каналами), называются неупругими. Большое количество Р. было открыто в 1-й половине 60-х гг. в экспериментах, выполненных на протонных ускорителях. Р. делятся на 2 группы: а) барионные резонансы, обладающие барионным зарядом ( В
1) и распадающиеся на мезоны и один стабильный барион ; б) мезонные (или бозонные) резонансы, распадающиеся на мезоны ( В
0). Р. с ненулевой странностью называемые странными Р. Основные методы обнаружения Р. таковы. а) Максимум в полном эффективном сечении рассеяния. В полном эффективном сечении наблюдается колоколообразный максимум s( E ) ~ êТБВ( Е )i2, положение и полная ширина которого в шкале Е равны М и Г соответственно. Этот метод, однако, не позволяет провести полного определения квантовых чисел Р., в частности спина. б) Фазовый анализ. Здесь исходными измеряемыми величинами являются дифференциальные сечения упругого рассеяния, т. е. сечения, измеряемые как функции угла рассеяния J и полной энергии Е. Квантовомеханическая амплитуда рассеяния T (J, Е ) затем разлагается в ряд по сферическим функциям , а в простейшем бесспиновом случае - по полиномам Лежандра Pl (cos J): T (J, E ) (
3) Коэффициенты Tl ( E ) этого разложения - парциальные волны рассеяния с орбитальным (угловым) моментом, равным целому положительному числу l - определяются из экспериментальных данных как комплексные функции действительного переменного Е. Р. со спином J l проявляется в виде брейт-вигнеровского вклада (
2) в Tl ( E ). Этот метод позволяет определять все характеристики Р. (массу, ширину, спин, чётность и т. д. ). Методы а) и б) используются в основном для обнаружения барионных Р. в) Метод максимумов в массовых распределениях используется при обработке данных по неупругим реакциям вида а + b - c 1 + c 2+ ... + cn , когда в результате соударения двух частиц а и b возникает n частиц ( n ³
3). Здесь строят распределения числа событий с двумя (или несколькими) выделенными в конечном состоянии частицами, например c 1, c 2, в зависимости от суммарной энергии этих частиц в их с. ц. и.; в этой системе суммарная энергия E 12 E 1+ E 2 определяет т. н. 'эффективную массу' M 12 пары частиц c 1 + c 2 . Распределение по M 12 называется массовым распределением. Максимум в массовом распределении около среднего значения M 12 М* интерпретируется как Р. с массой М* , который может распадаться на частицы c 1 и c
2. Данный метод можно успешно применять и в тех случаях, когда Р. распадается на сравнительно большое число частиц. Вариантом этого метода может считаться метод 'недостающей массы'. Он используется в тех случаях, когда, например n 3, и регистрировать частицу c 3 легче, чем частицы c 1 и c 2 . Энергию пары частиц c 1, c 2 вычисляют по разности E 12 Е ав - E 3 (как 'недостающую' энергию). Р. проявляется как максимум в распределении по 'недостающей' массе. Метод массовых распределений - основной способ обнаружения мезонных Р. До ноября 1974 было открыто более 200 Р., которые группируются примерно в 40 барионных и 25 мезонных изотопических мультиплетов (см. Изотопическая инвариантность ). Массы барионных Р. лежат в интервале от 1,2 до 3 Гэв, мезонных - от 700 до 1800 Мэв. Нижние границы массовых спектров Р. определяются массами ядерно-стабильных (т. е. стабильных относительно распадов за счёт сильного взаимодействия) мезонов и барионов, а верхние - экспериментальными возможностями их обнаружения. В ноябре 1974 открыли 2 новых тяжёлых мезонных Р. (т. н. Y-частицы) с массами примерно 3,1 и 3,7 Гэв и необычными свойствами: несмотря на наличие мезонных распадов, частицы Y1 и Y2 обладают очень малой шириной ( ~ 90 кэв и ~0,5 Мэв ) . В январе 1975 был обнаружен ещё один мезонный Р. с массой около 4,2 Гэв.Р., лежащие в верхней части массового спектра, обладают большими спинами и большими ширинами. Наибольший установленный спин J 11/2 (Р. D3,11 с массой М 2,4 Гэв ). Эти Р. могут распадаться многими способами. Количество возможных каналов распада быстро увеличивается с ростом энергии. В области 1,5-2 Гэв барионные Р., например, имеют около 5 различных каналов распада. Важная особенность механизма многочастичных каналов распада тяжёлых Р. - его каскадность, т. е. многоступенчатость. Так, например, нестранный барионный Р. D3,7 ( I 3/2, J 7/2, М 1950 Мэв ),образующийся в pN-coyдарениях, кроме основного канала двухчастичного распада D3,7 - p+ N, обладает др. возможностями распада среди которых доминирует распад на 2 пиона и нуклон: D3,7 - p+ +p+ N; однако этот процесс идёт в 2 этапа: сначала D3,7 распадается на пион и D3,3, а затем D3,3 распадается на pи N:Несмотря на некоторый рост полной ширины (т. е. полной вероятности распада), с возрастанием энергии вероятности распадов в каждый данный канал уменьшаются. Это затрудняет обнаружение и изучение свойств Р. с массами М ³ 2 Гэв.Массовые спектры Р. проявляют некоторые замечательные закономерности. Так, Р., которые при данной массе, чётности, изотопическом спине и странности имеют максимальный спин ('старшие' Р.), как правило, группируются в семейства 2 типов:
1) мультиплеты группы унитарной симметрии,
2) семейства, лежащие на линейных траекториях Редже.
1) Группа унитарной симметрии SU (
3)является обобщением группы изотопической симметрии SU (
2). Изотопическая (или зарядовая) симметрия отражает экспериментальный факт независимости сильных взаимодействий от электрического заряда. Благодаря этому, например, протон (р) и нейтрон (n), отличающиеся только электрическим зарядом (и вследствие этого - магнитным моментом), одинаковым образом участвуют в сильных взаимодействиях и (как следствие этого) имеют очень близкие массы: M p938,26 Мэв , M n939,55 Мэв. Они образуют изотопический дублет. Аналогично p+-, p0- и p-мезоны образуют изотопический триплет и т. д. (число частиц, входящих в один изотопический мультиплет, равно 2 l +
1). Относительные разности масс частиц внутри изотопических мультиплетов очень малы (£ 1%) и обусловлены электромагнитным взаимодействием, нарушающим зарядовую симметрию. Унитарная симметрия SU (
3) учитывает экспериментальный факт приближённой независимости сильных взаимодействий от странности. В приближении унитарной симметрии ядерно-стабильные частицы и Р. группируются в мультиплеты унитарной группы SU (
3). Так, например, ядерно-стабильные барионы образуют октет (нуклоны n и р, гипероны å+, å0, å-, L, ). Фермиевский Р. D3,3 входит в декаплет, состоящий из 10 частиц, и т. д. Унитарные мультиплеты объединяют ядерно-стабильные частицы и Р. с одинаковыми значениями барионного заряда В , чётности Р и спина J и разными значениями изотопического спина I и странности S . Относительные разности масс внутри унитарных мультиплетов значительно больше, чем в изотопических, и достигают примерно 10%.
2) Концепция полюсов Редже заимствована из нерелятивистской квантовой механики. Путём формального решения Шрёдингера уравнения для радиальной части волновой функции при комплексных значениях углового момента l удаётся определить обобщённую парциальную амплитуду Т ( l , Е ) как функцию двух непрерывных переменных: энергии Е и комплексного углового момента /. Итальянским физиком Т. Редже было установлено, что для потенциалов типа Юкавы амплитуда Т ( l , Е ) обладает по переменной l простыми полюсами (см. Особые точки ) вида: ; где a( Е ),b( Е ) - некоторые функции от энергии. Эти полюсы получили название полюсов Редже, а комплекснозначные функции a( Е ) - траекторий Редже. Поскольку при действительных натуральных (целых) положительных значениях / функции Т ( l , Е )сводятся к обычным парциальным волнам Tl ( Е ) [см. (
3)], то траектории Редже могут объединять в семейства Р. с различными значениями углового момента. Такие 'реджевские семейства' были обнаружены в Р. Лежащие на траектории Редже Р. имеют одинаковые значения всех квантовых чисел (барионный заряд, чётность, странность, изотопический спин), за исключением углового момента /, и плавную зависимость спина J Р. от его массы Mj : J Rea( Mj )(
4) (Re - действительная часть функции a). При этом в силу некоторых специальных свойств симметрии (т. н. перекрёстной симметрии) на траектории Редже располагаются Р., спины которых отличаются на 2 . Характерным примером является т. н. барионная траектория ad , имеющая линейный вид относительно M 2: Read ( M ) ' 0,1+0,9 M2(
5) (здесь масса М выражена в Гэв ; индекс d относят к траектории, проходящей через Р. с I 3/2, Р +
1). На этой траектории лежат три Р.: D3,3(
1236), D3,7 (
1950), D3,11 (
2420) (в скобках за символом Р. принято указывать массу Р. в Мэв ). Формула (
5) предсказывает также Р. D3,15 с массой 2850 Мэв и D3,19 с массой 3230 Мэв ; соответствующие максимумы в полных сечениях наблюдаются экспериментально. 'Старшие' Р., как правило, входят в унитарные мультиплеты, а также располагаются на линейных (в шкале квадратов масс) траекториях Редже. Линейные траектории имеют очень близкие наклоны: a ' ' 0,9 Гэв -2 как для барионных, так и для мезонных траекторий. Свойства линейности траекторий Редже и универсальности наклонов не получили удовлетворительного теоретического объяснения. Классификация ядерно-стабильных частиц и Р. по унитарным мультиплетам и траекториям Редже указывает на равноправие ядерно-стабильных частиц и Р. Так, например, упоминавшийся барионный декаплет J 3 / 2 , Р + 1, кроме Р. D3,3 (
1236) (который включает четыре частицы: D+, D0, D-), Р. å* (
1385) ( I 1 . три частицы: å+*, å0*, å-*) и Р. * (
1530) ( I 1/2, две частицы: ), содержит W- (
1672) - ядерно-стабильный гиперон с временем жизни 1,3×10-10 сек.Ядерно-стабильный нуклон N(
938) лежит на траектории Редже aa (индекс a относят к траектории с I 1/2, Р +
1): Re aa ( М ) - 0,4 + 1,0 M2вместе с Р. N* (1690, J 5/
2) и N** (2220, J 9/
2) и т. д. Т. о., свойство стабильности относительно распадов, обусловленных сильными взаимодействиями, по-видимому, не имеет глубокого физического смысла и является до некоторой степени случайным следствием соотношений между массами частиц (подобно тому, как нестабильность нейтрона относительно b-распада является следствием соотношения Mn > Mp + mе, где mе - масса электрона). Концепция равноправия ядерно-стабильных адронов и Р. получила название 'ядерной демократии'. Интерес к изучению свойств Р. был первоначально связан с их интерпретацией как возбуждённых состояний (изобар) сильно взаимодействующих элементарных частиц. Известно, что изучение спектров возбуждённых состояний атомов сыграло решающую роль в обнаружении квантовомеханических закономерностей. Однако сейчас деление на 'основные' ядерно-стабильные адроны - 'элементарные частицы' и возбуждённые состояния - 'Р.' противоречит концепции 'ядерной демократии' и постепенно отходит в прошлое. Закономерности массовых спектров и распадных свойств 'элементарных частиц', связанные со свойствами унитарной симметрии, привели к кварковой гипотезе. Согласно этой гипотезе, ядерно-стабильные адроны и адронные Р. построены из различных комбинаций трёх гипотетических 'истинно элементарных' частиц - кварков и трёх антикварков. (Для объяснения свойств открытых позднее y-частиц привлекается гипотеза о существовании четвёртого, т. н. 'очарованного', кварка и соответствующего антикварка; см. например, Слабые взаимодействия ). Попытки непосредственного экспериментального обнаружения кварков пока не увенчались успехом.Лит.: Хилл Р. Д., Резонансные частицы, в книге: Элементарные частицы, пер. с англ., в. 3, М., 1965, с. 68-82: Дубовиков М. С., Симонов Ю. А., Распад резонансных состояний и определение их квантовых чисел, 'Успехи физических наук', 1970, т. 101, в. 4, с. 655-96; Ширков Д. В., Свойства траекторий полюсов Редже, там же, 1970, т. 102, в. 1, с. 87-104; Новожилов Ю. В., Введение в теорию элементарных частиц, М.,
1972. Д. В. Ширков.
Благодаря этому резонансу Юпитер делится частью своей энергии с Меркурием, а тот начинает щедро раздавать её другим соседним планетам через резонансы с ними.
В этом же гибельном ряду – распыление над значительными площадями населенного (не только людьми!) земного мира уже тысяч тонн высокотоксичного ракетно-космического топлива, не говоря о газовом выбросе продуктов горения; нарастающее облучение всего живого (например, перелетных птиц) высокочастотными полями спутниковых и иных радиосистем, способное вызывать в живых клетках бесчисленные губительные резонансы (как известно, явление резонанса состоит в резком усилении колебаний при самом слабом воздействии); прямое индустриальное усечение жизненного ресурса природы – узаконенная порубка кедра, вылов рыбы и моллюсков в угнетающих популяции размерах, набирающий темпы бой китов, осушение болот и малых рек, поступательное истребление уральской и печорской тайги, равно как и амазонской сельвы, – масштабы и множественность форм планетарного поражения природы сегодня таковы, что для основательного изложения только фактического материала требуются многие тома.
А сцена росла, усложнялась, создавая кое-какие интересные резонансы, и в конце концов некий мастер-купец взял опцион на этот проект – при условии, что будет найден подходящий главный герой.
«Быстро варьировать импульсы, не упускать резонансы… Усилить дыхание – телу нужен повышенный приток энергии… Хватит, там уже месиво, беспорядочная толчея, это лишь мешает лейкоцитам… Плавно выводить амплитуду до нуля… Сердцу тяжело – помочь, бегущую волну на сосуды.
Та завершенность, которую мы этой пьесе придали, могла заглушить в вашей памяти некоторые смысловые ее резонансы — но полюбуйтесь, как это замечательно!
В таком случае отрицательные резонансы в нашем трехмерном мире непосредственно могут угрожать их существованию!
Ну а если прав еще и философ Юнг и все цифры – резонансы Космоса, то нумерология – это небесные игры на грешной земле.
Ведь резонансы чувств, возникающие во время семейной расстановки, действуют на всех участников, в том числе и на ведущего, и если у него есть собственные страхи, например, страх смерти, то вряд ли он сможет помочь клиенту принять смерть отца.
Можно сказать, что в последнее десятилетие российский философский «бомонд» переживает делезовский бум: его работы интенсивно переводятся, издаются и переиздаются, на него ссылаются, о нем пишут исследования, его имя, идеи и образы активно циркулируют в среде профессионалов и «к ним примкнувших», множа отклики, отражения, резонансы, комментарии.
Транслитерация: rezonansi
Задом наперед читается как: ыснанозер
Резонансы состоит из 9 букв